7 Astronomiczne podstawy geografii.pdf

(63 KB) Pobierz
LOKALNA GRUPA GALAGTYK
NAZWA
Duż y Obł Magellana
ok
Mał Obł Magellana
y
ok
Andromeda
M32
Trójk¹ t M33
TYP GALAKTYKI
JrI
JrI
Sb
E2
F5
Se
E
E
JrI
Jr
E0
E0
E4
E1
E0
E0
S0
JASNOŚ
Ć
logM/M
¤
10
9.3
11.5
9.5
9.8
10.1
9
9
8.4
8.5
6.5
7.3
6.6
6.0
5
5
11.3
Skultor
Lew I
Lew II
Dragon
Mał Niedź wiedzica
a
Maffei
ASTRONOMIA POZAGALAKTYCZNA
Typy galaktyk
Klasyfikacja Hubbla.
Eliptyczne
E
0
, E
1
, E
2
..........E
7
n = (a - b) 10/a
Spiralne S
0
bez poprzeczki S
a
, S
b
, S
c
z poprzeczką SB
a
, SB
b
, Sb
c
KOSMOLOGIA
Zasady kosmologiczne
Wszechś wiat jest jednakowy dla każ dego obserwatora
Zasada Antropiczna
Ś
cisł zasada Kosmologiczna
a
MODELE KOSMOLOGICZNE
WSZECHŚ WIATA
1.Definicja Wszechś wiata.
2.Galaktyki, Clustry.
3.Zasada kosmologiczna.
4.Dlaczego niebo jest ciemne.
5.Rozbieganie się galaktyk
Prawo Hubbla
6.Modele kosmologiczne.
Lemaitre Fridmana
7.Model Hoyle’a.
8.Promieniowanie reliktowe T= 2.7 K
9.Testowanie modeli kosmologicznych.
PARADOKS OLBERTSA
dr
ω
O
R
Czy Wszechś wiat jest ograniczony?
fot
j
=
const
3
s
⋅
cm
S
ω=
2
R
�½ = ω ⋅
R
2
⋅
dx
�½⋅
j
dI
=
2
R
∞
ω
R
2
dR
r
∞
I
=
∫
=ω ⋅
R
0
=ω ⋅
r
0
R
2
0
zatem proporcjonalnie do r
r
=∞
I
→∞
Niebo powinno być jasne nawet w nocy
Clustry d
≈50
Mpc
Prawo HUBBLA
�½
r
[km/s] 75
Hydra
60
45
30
Corona Bolearis
15
Virgo
500
1000
1500
2000
[10
6
lat
ś
wietlnych]
Bootes
ϑ
=
H
⋅
R
H
≈
500
km
(
BYŁ O!!!
)
;
s
⋅
Mpc
H
=
50
−
100
km
s
⋅
Mpc
Ograniczonoś
ć
Wszechś wiata
υ →
c;
c = H⋅R
max
= H⋅R
ph;
H
≈
500 km s
-1
Mpc
-1
(był !!!)
o
Ograniczonoś
ć
Wszechś wiata
ϑ
→
c
c = H R
max
= H R
ph
H = 50
÷
100 km s
-1
Mpc
-1
c
R
ph
= =
6.2
⋅
10
28
cm
H
c
R
ph
= =
6.2
⋅
10
28
cm
H
υ
1
+
∆λ
c
−
1
z
=
=
λ
υ
2
1
−
2
c
Czy Prawo Hubbla jest zrozumiale w
ś
wietle zasady kosmologicznej?
l = R(t) l
0;
l
(
t
)
=
l
0
⋅
R
(
t
)
⋅
⋅
R
dl
υ
= =
l
0
⋅
R
= ⋅
l
(
t
)
dt
R
⋅
R
(
t
)
R
(
t
)
υ
r
= H⋅r;
Dla chmury punktó materialnch gdy zachodzi warunek
w
(Nevtona opis grawitacji)
Jak okreś lić R(t)
F
=−
GM
r
2
a
=
2
H
=
GM
<
1
2
lc
GM
..
=
x
r
2
.
.
.. .
GM l
d l GM
=
2
∗
l
→
l
⋅
l
=
2
dt
2
l
l
.
2
d
l
d
1
=
GM
 
dt
2
dt
l
 
 
.
2
2
GM
4
l
=
−
K M
=
π
l
3
ρ
(
t
)
l
3
4
2
G
π
l
3
ρ
(
t
)
2
.
3
l
=
−
K
l
.
2
l
8
K
=
G
πρ
(
t
)
−
2
l
2
3
l
ρ
(
t
)
=
ρ
(
t
0
)
⋅
1
=
ρ
(
t
)
l
3
(
t
)
ρ
(
t
0
)
l
3
.
2
ρ
(
t
0
)
K
l
8
=
G
π
3
−
2
l
2
3
l
l
2
.
8
ρ
(
t
0
)
l
=  
G
π
−
K
l
=
R
(
t
)
⋅
l
0
3
l
.
2
ρ
(
t
0
)
8
R
(
t
)
=
G
π
−
K
3
R
(
t
)
→
cał
kowita energia
MODELE FRIDMANA
Gdy k = 0
R(t)
R∼t
2/3
model E_S
t
gdy k > 0 E
g
> E
k
R(t)
R
max
=
8
π ρ
(
t
0
)
G
3
k
t
gdy k < 0 E
g
< E
k
R(t)
R∼t
R∼t
2/3
t

Plik z chomika:

Inne pliki z tego folderu:

Inne foldery tego chomika:

Zgłoś jeśli naruszono regulamin